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      一維諧振子:導出厄米方程

       cosmos2062 2022-07-14 發(fā)布于廣東

      簡諧振動是一種很有代表性的振動方式。振動是物質(zhì)運動的一種常見的形式,所有的振動都可以被分解成若干不同頻率和不同振幅的相互獨立的一維簡諧振動的疊加。在微觀世界,許多運動都具有振動的形式,從而都可以被分解成若干相互獨立的一維簡諧振動。因此,在量子力學中研究一維簡諧振動的性質(zhì)就顯得非常重要。

      取振動物體的運動方向為x軸,振動的平衡位置為坐標的原點和勢能的零點,一維諧振子的勢能就可以寫成

      做簡諧振動的粒子的薛定諤方程為:
      對空間坐標做如下變量替換:
      引入一個代表粒子能量的常數(shù)
      薛定諤方程就可以寫成如下簡單的形式:

      顯然,無窮遠點是上述微分方程的奇點,所以,先研究方程的解在無窮遠處的性質(zhì)是有好處的。在無窮遠處,上述形式的薛定諤方程可以近似地表示成

      由于諧振子的勢能是屬于無限深勢阱一類的勢能,因此,只存在束縛態(tài)。由此得到波函數(shù)在無窮遠處的漸近行為是:

      知道了微分方程的解在無窮遠處的行為之后,就可以設方程具有如下形式的解:

      其中的函數(shù)u是一個具有這樣的性質(zhì)的函數(shù):在無窮遠處,它的發(fā)散程度比它前面那個指數(shù)函數(shù)的收斂程度低,這樣才能夠保證波函數(shù)最終在無窮遠處趨于零。把這樣形式的波函數(shù)代入前面的薛定諤方程中,經(jīng)過簡單的處理就得到函數(shù)u滿足的微分方方程:
      這個方程被稱為厄米方程。
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